史文杰
在近幾年的高考中時常出現一些涉及物體在變力作用下,做非勻變速運動的問題.學生在解題時,感覺無從下手.因為日常的教學和練習中,大多數情況只討論恒力作用下的勻變速直線運動,對于變力問題下的非勻變速直線運動只作定性分析,很少進行定量研究.這類問題的解決涉及到“微元法”.
一、微元法
所謂“微元法”,又叫“微小變量法”,是解物理題的一種方法.它適用于變力作用下做變速運動(非勻變速運動)的情況.用微元法解題目體現了微分和積分的思想.
何為微分思想?例如時間Δt很短或位移Δx很小時,非勻變速運動可以看作勻變速運動,從v-t圖象中的圖形可近似看作矩形,所以vΔt=Δx.
何為積分思想?如許多小的梯形加起來為大的梯形,即Δx=X,(Δx代表微位移,X代表總位移),并且Δv=v-v0,當末速度v=0時,有Δv=v0,或初速度v0=0時,有Δv=v,這種求和的方法體現了積分思想.
筆者發現采用“微元法”解決的題目雖然很多,情景多變,但其解題的模式是相似的,都采用關系式Δv=aΔt=F合mΔt,即牛頓第二定律和加速度定義式的微元式,學生只要會受力分析和運動分析,寫出F合的表達式(與v有關的變力)以及初速
度v0和末速度v,根據上面的方程,解出相關的物理量即可.下面談一談“微元法”在電磁感應問題和動力學問題中的應用.
二、“微元法”在電磁感應問題中的應用
一些涉及“電磁感應”的題目,可以用微元法解,因為在電磁感應中,如導體切割磁感線運動,產生的感應電動勢E=BLv,感應電流I=BLvR,安培力F=BIL=B2L2Rv,因為是變力問題,所以可以用微元法.
例1如圖所示,一水平放置的光滑平行導軌上放一質量為m的金屬桿,導軌間距為L,導軌的一端連接一阻值為R的電阻,其它電阻不計,磁感應強度為B的勻強磁場垂直于導軌平面,現給金屬桿一個水平向右的初速度v0,然后任其運動,導軌足夠長,試求金屬桿在導軌上向右移動的最大距離是多少?
解析對桿進行受力分析,桿在豎直平面內受到重力、豎直向上的支持力這是一對平衡力,水平方面上向左的安培力是桿受到的合外力.而且F安隨速度的變小而變小.這是典型變力作用下求位移的題.
解設桿在減速中的某一時刻的速度為v,取一極短時間Δt,發生了一段極小的位移Δx,在Δt時間內, 磁通量的變化Δ=BLΔx, 感應電流I=ΔΔtR=BLΔxΔtR
安培力F安=BIL=B2L2ΔxΔtR, 由于Δt極短,可以認為F安=B2L2vR.
由牛頓第二定律在t到t+Δt時間內,Δv=aΔt=F合m=Δt (此處體現了微分思想)
方程兩邊求和:Δv=B2L2vmRΔt (此處體現了積分思想)
方程變形:
Δv=B2L2mRvΔt (vΔt=x,Δv=v0-0)
即v0-0=B2L2mRx, 解得:x=mv0RB2l2
三、“微元法”在動力學問題中的應用endprint
在近幾年的高考中時常出現一些涉及物體在變力作用下,做非勻變速運動的問題.學生在解題時,感覺無從下手.因為日常的教學和練習中,大多數情況只討論恒力作用下的勻變速直線運動,對于變力問題下的非勻變速直線運動只作定性分析,很少進行定量研究.這類問題的解決涉及到“微元法”.
一、微元法
所謂“微元法”,又叫“微小變量法”,是解物理題的一種方法.它適用于變力作用下做變速運動(非勻變速運動)的情況.用微元法解題目體現了微分和積分的思想.
何為微分思想?例如時間Δt很短或位移Δx很小時,非勻變速運動可以看作勻變速運動,從v-t圖象中的圖形可近似看作矩形,所以vΔt=Δx.
何為積分思想?如許多小的梯形加起來為大的梯形,即Δx=X,(Δx代表微位移,X代表總位移),并且Δv=v-v0,當末速度v=0時,有Δv=v0,或初速度v0=0時,有Δv=v,這種求和的方法體現了積分思想.
筆者發現采用“微元法”解決的題目雖然很多,情景多變,但其解題的模式是相似的,都采用關系式Δv=aΔt=F合mΔt,即牛頓第二定律和加速度定義式的微元式,學生只要會受力分析和運動分析,寫出F合的表達式(與v有關的變力)以及初速
度v0和末速度v,根據上面的方程,解出相關的物理量即可.下面談一談“微元法”在電磁感應問題和動力學問題中的應用.
二、“微元法”在電磁感應問題中的應用
一些涉及“電磁感應”的題目,可以用微元法解,因為在電磁感應中,如導體切割磁感線運動,產生的感應電動勢E=BLv,感應電流I=BLvR,安培力F=BIL=B2L2Rv,因為是變力問題,所以可以用微元法.
例1如圖所示,一水平放置的光滑平行導軌上放一質量為m的金屬桿,導軌間距為L,導軌的一端連接一阻值為R的電阻,其它電阻不計,磁感應強度為B的勻強磁場垂直于導軌平面,現給金屬桿一個水平向右的初速度v0,然后任其運動,導軌足夠長,試求金屬桿在導軌上向右移動的最大距離是多少?
解析對桿進行受力分析,桿在豎直平面內受到重力、豎直向上的支持力這是一對平衡力,水平方面上向左的安培力是桿受到的合外力.而且F安隨速度的變小而變小.這是典型變力作用下求位移的題.
解設桿在減速中的某一時刻的速度為v,取一極短時間Δt,發生了一段極小的位移Δx,在Δt時間內, 磁通量的變化Δ=BLΔx, 感應電流I=ΔΔtR=BLΔxΔtR
安培力F安=BIL=B2L2ΔxΔtR, 由于Δt極短,可以認為F安=B2L2vR.
由牛頓第二定律在t到t+Δt時間內,Δv=aΔt=F合m=Δt (此處體現了微分思想)
方程兩邊求和:Δv=B2L2vmRΔt (此處體現了積分思想)
方程變形:
Δv=B2L2mRvΔt (vΔt=x,Δv=v0-0)
即v0-0=B2L2mRx, 解得:x=mv0RB2l2
三、“微元法”在動力學問題中的應用endprint
在近幾年的高考中時常出現一些涉及物體在變力作用下,做非勻變速運動的問題.學生在解題時,感覺無從下手.因為日常的教學和練習中,大多數情況只討論恒力作用下的勻變速直線運動,對于變力問題下的非勻變速直線運動只作定性分析,很少進行定量研究.這類問題的解決涉及到“微元法”.
一、微元法
所謂“微元法”,又叫“微小變量法”,是解物理題的一種方法.它適用于變力作用下做變速運動(非勻變速運動)的情況.用微元法解題目體現了微分和積分的思想.
何為微分思想?例如時間Δt很短或位移Δx很小時,非勻變速運動可以看作勻變速運動,從v-t圖象中的圖形可近似看作矩形,所以vΔt=Δx.
何為積分思想?如許多小的梯形加起來為大的梯形,即Δx=X,(Δx代表微位移,X代表總位移),并且Δv=v-v0,當末速度v=0時,有Δv=v0,或初速度v0=0時,有Δv=v,這種求和的方法體現了積分思想.
筆者發現采用“微元法”解決的題目雖然很多,情景多變,但其解題的模式是相似的,都采用關系式Δv=aΔt=F合mΔt,即牛頓第二定律和加速度定義式的微元式,學生只要會受力分析和運動分析,寫出F合的表達式(與v有關的變力)以及初速
度v0和末速度v,根據上面的方程,解出相關的物理量即可.下面談一談“微元法”在電磁感應問題和動力學問題中的應用.
二、“微元法”在電磁感應問題中的應用
一些涉及“電磁感應”的題目,可以用微元法解,因為在電磁感應中,如導體切割磁感線運動,產生的感應電動勢E=BLv,感應電流I=BLvR,安培力F=BIL=B2L2Rv,因為是變力問題,所以可以用微元法.
例1如圖所示,一水平放置的光滑平行導軌上放一質量為m的金屬桿,導軌間距為L,導軌的一端連接一阻值為R的電阻,其它電阻不計,磁感應強度為B的勻強磁場垂直于導軌平面,現給金屬桿一個水平向右的初速度v0,然后任其運動,導軌足夠長,試求金屬桿在導軌上向右移動的最大距離是多少?
解析對桿進行受力分析,桿在豎直平面內受到重力、豎直向上的支持力這是一對平衡力,水平方面上向左的安培力是桿受到的合外力.而且F安隨速度的變小而變小.這是典型變力作用下求位移的題.
解設桿在減速中的某一時刻的速度為v,取一極短時間Δt,發生了一段極小的位移Δx,在Δt時間內, 磁通量的變化Δ=BLΔx, 感應電流I=ΔΔtR=BLΔxΔtR
安培力F安=BIL=B2L2ΔxΔtR, 由于Δt極短,可以認為F安=B2L2vR.
由牛頓第二定律在t到t+Δt時間內,Δv=aΔt=F合m=Δt (此處體現了微分思想)
方程兩邊求和:Δv=B2L2vmRΔt (此處體現了積分思想)
方程變形:
Δv=B2L2mRvΔt (vΔt=x,Δv=v0-0)
即v0-0=B2L2mRx, 解得:x=mv0RB2l2
三、“微元法”在動力學問題中的應用endprint