Sm+1中超曲面的一個Moebius剛性定理*

馬江濤， 管山林， 李虹

(云南師范大學 數學學院,云南 昆明 650500)

1 引言

(1)

(2)

Bij=ρ-1(hij-Hδij),

(3)

其中Hessij和?為I=dx·dx在基底ei下的Hesse矩陣和梯度算子.稱B的特征值為x的Moebius主曲率.Rm+3是m+3維歐式向量空間，定義內積〈·,·〉1如下:

〈X,Y〉1=-x0y0+x1y1+x2y2+x3y3+…+xm+2ym+2,

(4)

其中

X=(x0,x1,x2,…，xm+2)，Y=(y0,y1,y2,…，ym+2)；

定義

(5)

定義

Qm+1:={[Y]∈RPm+2|〈Y,Y〉1=0}

(6)

為RPm+2的二次曲面.

本文運用Moebius幾何的方法，得到如下定理.

定理1設x:Mm→Sm+1(m>3)是無臍浸入超曲面，B為Moebius第二基本形式，則有不等式

等號成立當且僅當Mm是單參數球族的包絡.

2 Sm+1中超曲面的Moebius不變量

(7)

設Δ為(M,g)的Laplace算子，則

〈ΔY,ΔY〉=1+m2κ；

(8)

設{E1,E2,…，Em}是(M,g)的一個局部標準正交基，{ω1，ω2，…，ωm}為其對偶基.由Ei(Y)=Yi,得

〈Yi,Yj〉=δij,1≤i,j≤m.

(9)

定義

(10)

則

〈Y,Y〉=〈N,N〉=0,〈Y,N〉=1,〈Yi,Y〉=〈Yi,N〉=0；

(11)

〈Y,dY〉=0,〈ΔY,Y〉=-m,〈ΔY,Yk〉=0,1≤k≤m.

(12)

因此

span{N,Y}⊥span{Y1,Y2,…,Ym}.

(13)

(14)

1≤i,j,k,l≤m.

其結構方程為

(15)

(16)

(17)

(18)

其中{ωij}是Moebius度量g誘導的聯絡形式.由(16)-(18)可知

(19)

稱B為x的Moebius第二基本形式，Φ為x的Moebius形式.

定義Bij的一階協變導數為

(20)

那么(15)-(18)蘊含可積條件為[3]

Bij,k-Bik,j=δijCk-δikCj,

(21)

Rijkl=BikBjl-BilBjk+(δikAjl+δjlAik-δilAjk-δjkAil),

(22)

(23)

其中Aij,k,Bij,k和Ci,j是A,B和Φ關于g誘導的聯絡的協變導數在標準基下的分量.由(21)得

(24)

由(22)式得

(25)

3 定理1的證明

證明由Weyl曲率張量的定義

(26)

可得

(27)

因為W為無跡張量，因此

(28)

(29)

由(22)、(23)、(25)和(29)可以得到

(30)

由(22)、(26)和(30)可得

(31)

由(28)和(31)式可得

(32)

將(31)式代入(32)可得

(33)

最終得到

(34)

由(34)得

(35)

所以

(36)

等號成立當且僅當Mm是共形平坦的,再根據E. Cartan定理[4]知Mm是單參數球族的包絡.定理得證.