何穎卓,丁朝華,李春芝
(內蒙古民族大學 物理與電子信息學院,內蒙古通遼 028043)
通常用三厘米微波固態信號源開展微波模擬晶體布拉格衍射實驗,實驗中總可以測量到多個晶面的衍射極大值。國內外文獻中對該實驗中可以產生衍射極大值的晶面只有(100)及(110)兩個晶面有報道[1-3],其它可以產生衍射極大值的晶面尚未查到相關的報道。我們通過理論推導得出所有產生衍射極大值的晶面,并對這些晶面的特點進行分析討論。掌握這些可以產生衍射極大值的晶面,有利于深入開展微波布拉格衍射實驗的教學與研究,也有利于更深入地了解和認識X射線入射真實晶體衍射情況。為人們探索物質微觀結構奠定良好的基礎。
微波布拉格衍射實驗一般采用微波分光儀。其實驗原理是當微波以固定波長λ入射到模擬晶體的晶面上,如果入射角滿足布拉格定律,則在晶面的反射線方向上發生衍射[4-6]。微波分光儀中的模擬晶體由金屬小球組成晶格常數為a=4.0cm的簡單立方點陣;所用三厘米固態微波信號源,其波長λ在3.0~3.5cm范圍內可調節。
設密勒指數為(hkl)的晶面族[7-10],其面間距為d(hkl);入射波與晶面的夾角為θn,θn為第n級衍射的衍射角;n為衍射級數(n取1,2,3等整數);當θn滿足布拉格定律
時,在反射波方向(見圖1)上產生衍射[11]。
圖1 (hkl)晶面族的微波布拉格衍射
一般微波分光儀都是在同一個水平面上進行測量的。因此,本文只討論模擬晶體在同一個水平面(X—Y平面)上投影的晶面。則水平面中任意晶面的密勒指數為(hk0)(見圖2)。由于模擬晶體為立方晶系,其面間距為[4,11]
圖2 模擬晶體在X—Y平面上投影的部分晶面
其中,晶面密勒指數 h、k值取0、±1、±2等整數,但由(2)式得出晶面密勒指數h、k不能同時取0。一組晶面密勒指數h、k取值確定后,相應的晶面(hk0)就可以確定。本文中晶面面間距d(hk0)、微波波長λ單位統一采用cm,故推導過程單位略。把(2)式代入(1)式經整理得
由(4)式得出產生衍射極大值晶面應滿足的條件:當衍射級數及波長確定后,只有密勒指數滿足(4)式條件的晶面才能產生衍射。
由(5)式得出晶面密勒指數h可以取正值,也可以取負值。但當h取正負值后,由(4)式k也取正負值時,它們所表示的晶面都是重復的。例如:當h=±1、k=±1時,相應的晶面為(110)、(11ˉ0)、(1ˉ10 )、(1ˉ1ˉ0 ),其中,(110)與(1ˉ1ˉ0 )、(11ˉ0 )與(1ˉ10)為同一個晶面,因此,我們只討論h取正值時(110)、(11ˉ0)兩個晶面的情況即可。結合(5)式得出晶面密勒指數h的取值范圍為
中的整數。利用(6)式,給出衍射級數n及波長λ的取值范圍,就可以確定晶面密勒指數h的取值范圍。
以下分別討論實驗中產生不同級次衍射時晶面密勒指數h的取值情況。
2.2.1 產生一級衍射
2.2.2 產生二級衍射
2.2.3 大于二級衍射的晶面不存在
當 n>2時,由(6)式得 h只能取0,再由(4)式得k也只能取0。由于晶面密勒指數h、k不能同時為0,因此,大于二級衍射的晶面是不存在的。
由以上討論可以得出:微波布拉格衍射實驗只能產生一級、二級衍射,并且一級衍射晶面(hk0)的密勒指數h只能取0、1、2,二級衍射晶面(hk0)的密勒指數h只能取0、1。
根據以上2.2中的討論結果再結合(4)式列出產生不同衍射級數的密勒指數h、k的取值及相應的晶面(見表1)。具體方法是把不同衍射級數中的h值分別代入(4)式,再利用λ的取值范圍就可以得到相應k的取值(見表1第3行),從而確定產生衍射極大值的晶面(hk0)(見表1第4行)。
表1 產生衍射極大值的晶面
表1說明:
②只有(010)、(100)晶面可以產生二級衍射(見表1第5列、第6列)。由(1)、(2)式可以得出分別相當于(020)、(200)晶面的一級衍射[13]。
由表1可以得出結論:微波布拉格衍射實驗中產生衍射極大值的晶面只有十個,分別為:(010)、(020)、(100)、(200)、(110)、()、(120)、()、(210)、()。圖2繪出的是模擬晶體在X—Y平面上投影的部分晶面。
對真實簡單立方點陣晶體其結構因子與晶面的密勒指數無關,發生衍射時不會產生點陣消光現象[13],即所有滿足布拉格定律入射的X射線在其反射線方向上都可以測量到衍射極大值。實驗用的模擬晶體也為簡單立方點陣,因此,它的衍射也不會產生點陣消光現象,理論上這十個晶面的衍射極大值都能測量到。
模擬晶體與真實晶體的衍射由于種種原因存在很大差異。例如:模擬原子數量少;發生衍射晶面少(只有十個);小球制作工藝;實驗環境等。但采取一些措施是可以減小由于制作工藝、實驗環境等因素造成的模擬晶體與真實晶體衍射的差異。為了使通過小球的反射波更均勻,小球制作要求大小一致,表面為球面且光滑,盡量調節金屬小球排列整齊;為了防止實驗室環境對實驗產生干擾,實驗設備附近盡量不要放置金屬物品,實驗過程實驗人員應少走動以及適當增大微波強度等。
采用微波分光儀自動測試系統測量反射波的電壓U(與微波場強成正比)隨出射角度θ的變化關系。實驗時微波波長調節為3.20cm;測量角度間隔為1°。相對(110)晶面入射角度為0°,出射角測量范圍為26°~150°。圖3是以U 為縱坐標、θ為橫坐標繪出的模擬晶體的衍射圖譜。由圖3得到A-C四個極值,通過對極值所對應的出射角度和衍射角度比對分析(略)得到它們與(110)、(210)、(200)、(21ˉ0)晶面的衍射一一對應。如果微波以滿足布拉格定律角度入射到晶面,就可以測量到相應晶面的極大值。通過調節合適的入射角度還可以測量其它幾個晶面的衍射情況(略)。實驗結果也說明微波模擬晶體沒有衍射消光現象與X射線入射真實晶體的衍射情況基本相符。
圖3 模擬晶體的衍謝圖譜
以上得出在微波布拉格衍射實驗中有十個晶面可以產生衍射極大值,但其中有些晶面發生衍射的性質完全相同,實驗中只要選出有代表性的晶面作為實驗研究對象即可。
(010)與(100)之間的夾角為90°,兩個晶面是對稱等效晶面,性質完全相同,用(100)可以代表這兩個晶面[4]。(020)、(200)也同樣可以用(200)代表。由于(100)的二級衍射相當于(200)一級衍射,可以用(100)晶面的兩個衍射級次代表(010)、(020)、(200)這三個晶面。同理,(110)與()也是對稱等效晶面,可以用(110)代表。由(2)式得出(120)、這些晶面的面間距相同,由(1)式又得出衍射角也完全相同,只是入射波及反射波的位置不同而已,性質完全相同,可以選出一個晶面來代表四個晶面的衍射情況。我們選(110)、(100)晶面之間的(210)晶面代表(見圖2)。因此,只要研究(100)、(110)、(210)三個晶面的衍射情況,就完全可以代表所有產生衍射極大值的晶面。
綜上所述,我們得出在三厘米微波布拉格衍射實驗中的模擬晶體只能產生一、二級衍射,并且可以產生衍射極大值的晶面只有十個,通過實驗都可以測量到這些晶面的衍射極大值。但其中有些晶面的衍射性質完全相同,用(100)、(110)、(210)這三個晶面(實際上它們也代表各自的晶面族[4])完全可以代表所有產生衍射極大值的晶面作為該實驗的研究對象,通過這三個晶面(晶面族)就能全面研究微波布拉格衍射實驗。
[1]康偉芳,薛玉春,劉帥.布拉格衍射及其應用[J].大學物理實驗,2006,19(2):19-21.
[2]李明標,蕫海寬,史力斌.利用微波布拉格反射測量模擬點陣的晶格常數[J].渤海大學學報:自然科學版,2011,32(4):325-327.
[3]Helli well J R.Lecture demonstrations in a public lecture on‘X-ray crystal structure analysis:from W.L.Bragg to the present day’[J].Journal of Applied Crystallography,2009,42(2):365。
[4]林木欣.近代物理實驗教程[M].北京:科學出版社,1999:168-171.
[5]馬禮敦.近代X射線多晶體衍射—實驗技術與數據分析[M].北京:化學工業出版社,2004:16-78.
[6]姜傳海,楊傳錚.材料射線衍射和散射分析[M].北京:高等教育出版社,2010:53-56.
[7]陸棟,蔣平.固體物理學[M].北京:高等教育出版社,2011:12-14.
[8]王矜奉.固體物理教程[M].濟南:山東大學出版社,2010:1-9.
[9]田強,徐清云.凝聚態物理學進展[M].北京:科學出版社,2005:1-5.
[10]陳綱,廖理幾.晶體物理學基礎[M]。北京:科學出版社,1992:51-58.
[11]何元金,馬興坤.近代物理實驗[M].北京:清華大學出版社,2003:143-145.
[12]吳思成,王祖銓.近代物理實驗[M].北京:北京大學出版社,1995:294.
[13]祁景玉.X射線結構分析[M].上海:同濟大學版社,2003:10-21.